הצגת המקור של הדף "גביש נוזלי"

[[קובץ:Nematische Phase Schlierentextur.jpg|ממוזער|שמאל|250px|הדגמה של גביש נוזלי בפאזה נמטית]]
'''גביש נוזלי''' הוא [[מצב צבירה]] שבו ל[[חומר]] יש תכונות שנעות בין [[נוזל]] ל[[מוצק]] [[גביש]]י. לדוגמה, ה[[אטום|אטומים]] שבו יכולים להיות מסודרים כמו בגביש מוצק ולזרום כמו בנוזל. בדומה לגביש מוצק, גם גביש נוזלי יהיה בדרך-כלל [[רב-גביש]], כלומר מורכב מהרבה גבישונים המסודרים בכיוונים שונים במרחב.

גבישים נוזליים מצויים בטבע ובגוף האדם, ב[[ממברנה ביולוגית|ממברנות ביולוגיות]] וב[[קרום התא]]. גבישים נוזליים גם נמצאים בשימוש בטכנולוגיה, למשל במסך [[LCD]] (תצוגת גביש נוזלי).
==היסטוריה==
ב-1888 באוניברסיטת פראג הכימאי האוסטרי [[פרידריך רייניצר|פרידריך רָייניצר]] עבד עם חומרים מבוססי [[כולסטרול]] וגילה שבניגוד לרוב החומרים, יש להם שתי [[נקודת התכה|טמפרטורות התכה]]. הראשונה ב-145°C, בה הגביש המוצק נמס לנוזל מעורפל, והשנייה ב-178.5°C, בה הנוזל נהפך לשקוף{{הערה|1=[http://link.springer.com/article/10.1007%2FBF01516710 Beiträge zur Kenntniss des Cholesterins ] Reinitzer, Friedrich }}{{הערה|שם=נובל|1=[http://www.nobelprize.org/educational/physics/liquid_crystals/history/ האתר הרשמי של פרס נובל]}}.

בניסיון להסביר את התופעה פנה רָייניצר לפיזיקאי הגרמני [[אוטו להמן|אוֹטוֹ לֶמָן]]. לֶמָן האמין שבנוזל המעורפל ישנו סדר ארוך טווח כלשהו, בעוד שבנוזל השקוף לא קיים סדר שכזה. לֶמָן זיהה שהנוזל המעורפל הוא למעשה מצב צבירה חדש וכינה אותו "גביש נוזלי", כדי להדגיש את היותו מצב ביניים בין נוזל למוצק{{הערה| Lehmann, O. (1889). "Über fliessende Krystalle". Zeitschrift für Physikalische Chemie4: 462–72.}}{{הערה|שם=נובל}}.

מתחילת המאה העשרים ועד פרישתו ב-1935, פיתח הכימאי הגרמני [[דניאל פורלנדר|דניאל פוֹרלֶנדר]] מספר רב של גבישים נוזליים. למרות זאת, באותה העת הגביש הנוזלי נחשב תופעה איזוטרית בלבד בעיני הקהילה המדעית.

בשנות הארבעים החלו מדענים נוספים לחקור את הגביש הנוזלי, ביניהם [[ג'ורג' וויליאים גריי]], שפיתח את הכלים הרעיוניים הדרושים ליצירת חומרים חדשים בעלי פאזת גביש נוזלי. ב-1965 ארגן [[גלן בראון]] את הוועידה הבינלאומית הראשונה לגבישים נוזליים ב[[קנט (אוהיו)|קנט]], [[אוהיו]]. בוועידה נכחו חוקרי הגבישים הנוזליים הבכירים בעולם, והיא סימנה את עלייתו של הנושא כתחום מחקר מוביל.

ב-1991 זכה [[פייר ז'יל דה-ז'ן|פייר ז'יל דה-זֶ'ן]] בפרס נובל בפיזיקה על עבודתו התאורטית הענפה בנושא.

==אבני היסוד של הגביש הנוזלי==
[[קובץ:Para-azoxyanisole.svg|ממוזער|פרה-אזוקסיאניסול (PAA), מולקולה מוארכת קשיחה המובילה לפאזת גביש נוזלי בחומר.]]
חומרים בהם קיימת [[פאזה (חומר)|פאזת]] גביש נוזלי הם חומרים המורכבים מ[[תמיסה|ממס]] אשר מושרות בו [[מולקולה|מולקולות]]. המולקולות חייבות להיות [[אנאיזוטרופיות|אן-איזוטרופיות]], כלומר, עליהן להיות בעלות צורה מוארכת או פחוסה. ישנם חומרים רבים המתאימים ליצירת גביש נוזלי, ביניהם מולקולות קטנות מוארכות או פחוסות, מוטות סליליים, [[פולימר|פולימרים]] מורכבים ועוד.
===מולקולות אורגניות===
[[קובץ:PolymerLC.png|172x172px|ממוזער|אילוסטרציה של פולימרים בעלי פאזת גביש נוזלי.]]
מולקולות קצרות מוארכות וקשיחות הן מרכיב נפוץ בגבישים נוזליים רבים. ה"מתכון" הסטנדרטי למולקולות אלה הוא שני מבנים טבעתיים מחוברים יחד עם [[פחמימנים ארומטיים רב-טבעתיים|פחמימנים]] בשני הקצוות. ישנן וריאציות רבות על "מתכון" זה, ולכן קיים תחום רחב של גבישים נוזליים המבוססים על מולקולות אלו.

מולקולות דמויות דיסק בעלות צורה פחוסה, כלומר, מולקולות בהן בכיוון אחד המולקולה קצרה מאוד, גם כן יכולות לשמש ליצירת גבישים נוזליים.

בגבישים נוזליים המבוססים על מולקולות אלו [[מעבר פאזה|מעבר הפאזה]] מנוזל לנוזל גבישי ומנוזל גבישי למוצק מופיע בעת שינוי [[טמפרטורה]], ולכן הם מכונים גבישים נוזליים תרמוטרופיים{{הערה|1=תכונה זאת שימשה לייצור רובוט "זיקית" מחליף צבעים. Meagan Cantwell,
[https://www.science.org/content/article/watch-chameleon-robot-blend-its-surroundings?& Watch this chameleon robot blend in with its surroundings]
A heat-activated, color-changing layer allows for easy camouflaging
, [[Science]], Aug 10 2021}}.

===מוטות סליליים===

פולימרים קשיחים, כגון [[פוליפפטיד|פוליפפטידים]] סינתטיים מסוימים ווירוסים, כגון [[מוזאיקת הטבק]] גם הם עשויים לשמש ליצירת גבישים נוזליים.

בגבישים נוזליים אלו, מעבר הפאזה בין נוזל לגביש נוזלי אינו נובע משינוי בטמפרטורה אלא משינוי בריכוז המולקולות בחומר, לכן הם מכונים גבישים נוזליים ליותרופיים.
===פולימרים מורכבים===

פולימרים שאינם מוטות קשיחים, כלומר, פולימרים המורכבים מחלקים קשיחים המחוברים באמצעות חוליות גמישות יכולים גם הם להוביל ליצירה של גבישים נוזליים. גבישים נוזליים המבוססים על פולימרים אלו בדרך כלל יציבים מאוד ובעלי טווחי טמפרטורות עבודה רחבים מאוד (לעיתים אף מאות מעלות).

==מצבי הצבירה של הגביש הנוזלי==

===גבישים נוזליים תרמוטרופיים===

עבור חומרים מסוג זה, פאזת הגביש הנוזלי קיימת רק בתחום טמפרטורות מסוים. בטמפרטורות גבוהות [[אנרגיה תרמית|האנרגיה התרמית]] הורסת את הסדר ארוך הטווח, והחומר מתנהג כמו נוזל רגיל. בטמפרטורות נמוכות החומר הופך לגביש או [[אמורפיות|למוצק אמורפי.]] לחומר עשויות להיות מספר פאזות שונות בטווח הטמפרטורות בו הוא מתנהג כגביש נוזלי.

הנפוצות מבין פאזות אלה הן הפאזה הנמטית, הכולסטרית והסמקטית.
[[קובץ:LiquidCrystal-MesogenOrder-Nematic.jpg|200x200px|ממוזער|אילוסטרציה של הסתדרות המולקולות בפאזה הנמטית.]]
{{עוגן|פאזה נמטית}}
===הפאזה הנמטית===

מקור השם של הפאזה הנמטית הוא במילה [[יוונית עתיקה|היוונית העתיקה]] νῆμα (נמה) שמשמעה חוט, בעקבות [[פגמים בגבישים|פגמים מבניים]] דמויי חוטים שנצפו בחומרים מסוג זה.

הפאזה הנמטית קיימת רק בחומרים בהן המולקולות [[סימטריה|סימטריות]] [[שיקוף (מתמטיקה)|לשיקוף]] (כלומר, זהות לתמונת המראה של עצמן) או בחומרים בהם ישנם שני סוגי מולקולות שהם שיקוף זה של זה, בריכוזים זהים.

פאזה זו מאופיינת בכך שבעוד שאין סדר ארוך טווח במיקום המולקולות, יש [[קורלציה]] בכיוונים אליהן מצביעות המולקולות השונות, כלומר המולקולות נוטות להצביע לכיוון אחד משותף.

משום שאין סדר מרחבי, הגביש מתנהג כמו נוזל רגיל במובנים רבים, למשל באופן הזרימה שלו. עם זאת, הקורלציה בכיווני המולקולות מובילה לתכונות אנ-איזוטרופיות ייחודיות.

הכיוון אליו מצביעות המולקולות נקבע בדרך כלל על ידי גורמים חיצוניים כגון דפנות כלי הקיבול בו הוא נמצא, אך ניתן גם לשלוט על הכיוון באמצעות הפעלת [[שדה (פיזיקה)|שדה]] [[שדה חשמלי|חשמלי]] או [[שדה מגנטי|מגנטי]].
[[קובץ:Cholesterinisch.png|200px|ממוזער|ימין|אילוסטרציה של אופן הסתדרות המולקולות בפאזה הכולסטרית. p/2 הוא אורך המחזור של כיווניות המולקולות.]]

===הפאזה הכולסטרית===

הפאזה הכולסטרית קרויה על שם ה[[כולסטרול]], משום שחומרים מבוססי כולסטרול רבים הם גבישים נוזליים מסוג זה.

פאזה זו מופיעה כאשר המולקולות בחומר הן [[כיראליות]] (כלומר, שונות מתמונת המראה של עצמן).

כמו בפאזה הנמטית, גם בפאזה הכולסטרית אין סדר ארוך טווח במיקומי המולקולות, וקיים כיוון משותף אליו הן מצביעות. עם זאת, בפאזה הכולסטרית הכיוון המשותף אינו קבוע, אלא משתנה במרחב בכיוון מאונך למישור בו הוא נמצא. השינוי בכיוון הוא מחזורי ובעל אורך מחזור אופייני של כ-3000 [[אנגסטרום]]. המבנה המחזורי מוביל ל[[חוק בראג|פיזור בראג]] בעת [[פיזור]] אור מהגביש הנוזלי.

[[קובץ:LiquidCrystal-MesogenOrder-SmecticPhases.jpg|200x200px|ממוזער|אילוסטרציה של אופן הסתדרות המולקולות בפאזה הסמקטית A (שמאל) וסמקטית C (ימין).]]
===הפאזה הסמקטית===

מקור השם של הפאזה הסמקטית הוא במילה ה[[לטינית]] smecticus שמשמעה ניקוי, זאת בשל התכונות דמויות ה[[סבון]] של חומרים סמקטיים רבים.

בפאזות הסמקטיות מסתדרות המולקולות בשכבות ברורות עם מרווח קבוע. כל שכבה בפני עצמה מתנהגת כמו גביש נוזלי נמטי, ובכל השכבות מצביעות המולקולות לאותו כיוון.

ישנם סוגים רבים של פאזות סמקטיות, ביניהם סמקטית A, בה מצביעות כל המולקולות לכיוון המאונך לשכבות, וסמקטית C, בה מצביעות המולקולות לכיוון מוטה מהכיוון

המאונך לשכבות.
[[קובץ:LyotropicPhases.png|ממוזער|מבנה הפאזה הלמינרית (ימין) והפאזה ההקסגונלית (שמאל) של גביש נוזלי ליוטרופי. "ראש" כל מולקולה נמשך לנוזל ו"זנב" כל מולקולה נדחה מהנוזל.|right]]

===גבישים נוזליים ליוטרופיים===
עבור חומרים מסוג זה, פאזת החומר תלויה בריכוז המולקולות בממס ולא בטמפרטורת החומר. המולקולות בגבישים ליוטרופיים הן [[אמפיפיליות]], כלומר, בעלות צד אחד הנמשך לנוזל וצד אחד הנדחה מהנוזל.

לגבישים נוזליים מסוג זה פאזות רבות, בינייהן הפאזה הלמינרית, בה מסתדרות המולקולות בשכבות אשר ביניהן נמצא הנוזל, הפאזה הקובית, בה מתקבצות המולקולות לכדי כדורים המסתדרים בחומר כ[[סריגי בראבה#סריגי בראבה תלת־ממדיים|גביש קובי ממרוכז גוף (BCC)]] והפאזה ההקסגונלית, בה מתקבצות המולקולות לכדי גלילים המסתדרים [[סריגי בראבה#סריגי בראבה תלת־ממדיים|בגביש משושה]].

==פיתוחים פורמליים==

=== פרמטר סדר מיקרוסקופי ===
{{עוגן|וקטור מכוון}}בבסיס התיאור המיקרוסקופי של הגביש הנוזלי עומד הווקטור המכוון <math>\hat n</math>, אשר מוגדר [[וקטור יחידה|כווקטור יחידה]] בכיוון אליו נוטות המולקולות בגביש להסתדר.

בגביש נמטי פשוט הווקטור המכוון הוא קבוע ונקבע על ידי גורמים חיצוניים.

בגביש כולסטרי בו השכבות הן במישור [[אופקיות|האופקי]], הווקטור המכוון משתנה במרחב על פי:

<math>n_x=\cos(q_0z+\phi)</math>

<math>n_y=\sin(q_0z+\phi)</math>

<math>n_z=0</math>

כאשר <math>q_0</math> היא התדירות המרחבית של סיבוב הווקטור המכוון.

המודל הפשוט ביותר לתיאור גביש נוזלי נמטי הוא של מוטות קשיחים. במסגרת מודל זה, עבור מוט יחיד, מוגדר הווקטור <math>\vec a</math> המצביע לכיוון אליו פונה המוט. ההסתברות למצוא את המוט מצביע לכיוון מסוים מתוארת על ידי [[פונקציית הסתברות]] <math>f(\theta,\phi)</math> כאשר <math>\theta</math> היא הזווית בין הווקטור <math>\vec a</math> לווקטור המכוון <math>\hat n</math> ו<math>\phi</math> היא הזווית ה[[אזימוט]]לית.

בגבישים נמטים פשוטים ניתן לראות שפונקציית ההסתברות אינה תלויה ב<math>\phi</math>, משום שלגביש הנוזלי סימטריה לסיבוב סביב הווקטור המכוון. בנוסף, פונקציית ההסתברות סימטרית לשיקוף, כלומר,<math>f(\theta)=f(\pi-\theta)</math>, זאת משום שאין הבדל בהתנהגות החומר בעל ווקטור מכוון כלשהו לווקטור המכוון ההפוך לו.

על מנת לתאר את מידת האחידות בכיווני המולקולות, מוגדר [[מעבר פאזה#סווג מעברי פאזה|פרמטר הסדר]] של הפאזה הנמטית. האופצייה הפשוטה ביותר להגדרת פרמטר הסדר היא:

<math>\langle\cos\theta \rangle=\int f (\theta)\cos\theta d \Omega</math>

אך משום שפונקציית ההתפלגות סימטרית לשיקוף, גודל זה מתאפס תמיד. על כן, נבחר המומנט השני כפרמטר הסדר:

<math> S=\frac{1}{2}\langle 3\cos^2\theta -1 \rangle=\frac{1}{2}\int f (\theta)(3\cos^2\theta -1) d \Omega</math>

עבור חומר בו כל המוטות מצביעים לאותו כיוון בדיוק,1 S=, ועבור חומר בו כיוונו המוטות מפולגים באופן [[אקראיות|אקראי]], S=0. על כן, גודל זה מהווה מדד טוב למידת הכיווניות של המולקולות בחומר ובעת מעבר פאזה ימדד שינוי בערכו. את פרמטר הסדר ניתן להסיק ממדידות של תכונות [[אופטיקה|אופטיות]] כגון [[שבירה כפולה]] בחומר{{הערה|1=[http://link.springer.com/article/10.1007%2Fs12596-013-0141-1 Measurement of order parameter, birefringence and polarizibility of liquid crystals ] Anita Kanwar }} או [[בליעת אור|בליעה של אור]] [[קיטוב|המקוטב]] בכיוונים שונים{{הערה|1=[http://pubs.acs.org/doi/abs/10.1021/ed056p759 Measurement of the order parameter in a room temperature liquid crystal: An experiment for the physical chemistry laboratory ] Donald B. DuPre and L. Lawrence Chapoy }} או באמצעים אחרים, כמו מדידות [[תהודה מגנטית גרעינית]]{{הערה|1=[http://scitation.aip.org/content/aip/journal/jcp/65/9/10.1063/1.433581 Nuclear magnetic resonance spectroscopy in cholesteric liquid crystals. I. Orientational order parameter measurements ] Peter J. Collings, Terrnce J. McKee and James R. McColl }}.

=== פרמטר סדר מקרוסקופי ===
את ההבדל בין גבישים נוזליים לנוזלים [[איזוטרופיות|איזוטרופיים]] ניתן לראות בבירור בתכונות ה[[טנזור|טנזוריות]] המקרוסקופיות שלהם.

לדוגמה, עבור גביש נוזלי בפאזה הנמטית הפשוטה (כאשר הווקטור המכוון הוא בכיוון <math>\hat z</math>), טנזור ה[[פרמאביליות|פרמאביליות המגנטית]] הוא: <math>\hat \chi =\begin{bmatrix}
\chi_\perp & 0 & 0 \\
0 & \chi_\perp & 0 \\
0 & 0 & \chi_\parallel \\
\end{bmatrix}</math>.

זאת בעוד שעבור נוזל איזוטרופי טנזור הפרמאביליות המגנטית הוא: <math>\hat \chi =\begin{bmatrix}
\chi & 0 & 0 \\
0 & \chi & 0 \\
0 & 0 & \chi \\
\end{bmatrix}</math>.

מטנזורים כגון זה ניתן להגדיר פרמטר סדר טנזורי מקרוסקופי <math>Q_{\alpha\beta}=G(\chi_{\alpha\beta}-\frac{1}{3}\delta_{\alpha\beta}\sum_{\gamma} \chi_{\gamma\gamma})</math> (באותו אופן ניתן להגדיר את פרמטר הסדר מטנזור [[מקדם דיאלקטרי|הפרמטיביות החשמלית]]).

כמו פרמטר הסדר המיקרוסקופי, גם פרמטר סדר זה מתאפס בפאזת הנוזל האיזוטרופי. ניתן לקשר בין פרמטר הסדר המקרוסקופי לפרמטר הסדר המיקרוסקופי באמצעות ניתוח של הפרמאביליות המגנטית של המולקולות הבודדות בחומר{{הערה|Physics of Liquid Crystals, Pierre-Gilles de Gennes, Oxford University Press }}.

=== מעבר פאזה נמטי-איזוטרופי ===
באמצעות [[תורת לנדאו]] למעברי פאזה ניתן להראות שהמעבר בין הפאזה הנמטית לפאזה האיזוטרופית הוא [[מעבר פאזה#סווג מעברי פאזה|מסדר ראשון]].

קיימים מספר מודלים שונים המתארים את מעבר פאזה זה:
==== מודל אונסאגר ====
ב-1949 הציע [[לארס אונסאגר]] מודל המתאר את מעבר הפאזה בין גביש נוזלי נמטי לנוזל איזוטרופי.{{הערה|1=[http://onlinelibrary.wiley.com/doi/10.1111/j.1749-6632.1949.tb27296.x/abstract "The effects of shape on the interaction of colloidal particles" ] Lars Onsager}} במודל זה המולקולות מתוארות כגלילים קשיחים ארוכים מאוד בעלי אורך <math>L</math> וקוטר <math>d</math> בצפיפות <math>c</math> אשר אין ביניהם אינטראקציה מלבד [[אפקט סטרי|אפקטים סטריים]]. הנחה נוספת של המודל היא שהצפיפות הנפחית, המוגדרת כ <math>\phi=\frac{\pi Ld^2}{4}c</math> היא קטנה מאוד.

האנרגיה החופשית של החומר במסגרת מודל זה היא:

<math>F=F_0+k_BT(\int f_\vec a(\theta)log(4\pi f_\vec a(\theta)c)d\Omega +\frac{1}{2}c\int\int f_\vec a(\theta)f_{\vec a'}(\theta')\beta_1(\vec a\cdot\vec a')d\Omega d\Omega ')</math>

כאשר <math>T</math> היא הטמפרטורה, <math> f_\vec a(\theta)</math> היא פונקציית ההתפלגות הזוויתית של מולקולה המתוארת על ידי הווקטור <math>\vec a</math> ו<math>\beta_1(\vec a\cdot\vec a')</math> הוא הנפח בו אסור למולקולה <math>\vec a</math> להיות עקב איסור על חפיפה עם המולקולה <math>\vec a'</math>. עבור מולקולות גליליות קשיחות נפח זה הוא <math>\beta_1(\vec a\cdot\vec a')=2L^2d|sin(\gamma)|</math>, כאשר <math>\gamma </math> היא הזווית בין שתי המולקולות.

לאחר מינימיזציה של האנרגיה החופשית מתקבל מעבר פאזה בין שתי פאזות אשר מאפייניו אינם תלויים בטמפרטורה. שתי הפאזות הן פאזה איזוטרופית בעלת צפיפות נפחית <math>\phi_{iso}=3.3\frac{d}{L}</math> ופאזה נמטית בעלת צפיפות נפחית <math>\phi_{nema}=4.5\frac{d}{L}</math>. במסגרת מודל זה מתקבל שינוי חד בפרמטר הסדר המיקרוסקופי. ערכו בעת מעבר הפאזה הוא <math>S_c \simeq 0.84</math>.

==== מודל שדה ממוצע עם אינטראקציות מסדר S<sup>2</sup>====

למרות שמודל אונסנגר מצליח לתאר באופן איכותי את מעבר הפאזה, יש מאפיינים רבים שנצפו באופן נסיוני אותם הוא מתאר באופן שגוי: מעבר הפאזה מתרחש בצפיפויות נמוכות מדי, השינוי בצפיפות ופרמטר הסדר בעת מעבר הפאזה גדולים מדי ולא קיימת שום תלות בטמפרטורת החומר.

ב-1958 הציעו [[אלפרד זאופה|אלפרד זָאוּפֶּה]] [[וילהלם מאיר|ווילהלם מָאיֶר]] מודל אלטרנטיבי המתחשב באינטראקציה הבין מולקולרית עד לסדר שני בפרמטר הסדר המיקרוסקופי. במסגרת מודל זה ה[[אנתלפיה]] של החומר היא{{הערה|Maier W. and Saupe A. "Eine einfache molekulare theorie des nematischen kristallinflussigen zustandes". Z. Naturforsch. A}}:

<math>G(p,T)=G_{iso}(p,T)+k_BT\int f_\vec a(\theta)log(4\pi f_\vec a(\theta))d\Omega-\frac{1}{2}U(p,T)S^2</math>

כאשר <math>-\frac{1}{2}U(p,T)S^2</math> היא אנרגיית האינטראקציה הבין מולקולרית. במסגרת הפיתוח הניחו סאופ ומאייר שאנרגיה זו בלתי תלויה בטמפרטורה.

לאחר מינימיזציה של האנתלפיה מתקבל פתרון לפונקציית ההתפלגות של המולקולות:

<math>f(\theta)=\frac{1}{4\pi Z}e^{\frac{3US}{2k_BT}cos^2(\theta)}</math>

כאשר <math>Z</math> הוא פקטור נרמול המוגדר על פי <math>Z=\int_0^1e^{\frac{3US}{2k_BT}x^2}dx</math>.

באמצעות הצבה של פונקציית ההתפלגות בהגדרתו של פרמטר הסדר המיקרוסקופי מתקבלים שני פתרונות אפשריים המתארים את שתי הפאזות, כאשר כל פתרון מתאים לטווח טמפרטורות שונה. [[נקודה קריטית|הטמפרטורה הקריטית]] המפרידה בין שתי הפאזות היא זו המקיימת <math>k_BT_c=4.55U(T_c)</math> . עבור טמפרטורות גבוהות יותר הפאזה האיזוטרופית יציבה ועבור טמפרטורות נמוכות יותר הפאזה הנמטית יציבה.

התוצאות המתקבלות ממודל זה דומות מאוד לתוצאות הנסיוניות, אך עדיין קיים חוסר התאמה מסוים ביניהן. חוסר התאמה זה נובע מההנחה שאנרגיית האינטראקציה לא תלויה בטמפרטורה ומחוסר הדיוק של קירוב השדה הממוצע בסביבות הטמפרטורה הקריטית.

==יישומים==
[[קובץ:TN-LCD-schematic-MS-208kB.png|400px|ממוזער|אופן פעולת מסכים מבוססי גביש נוזלי.]]
היישום הנפוץ והידוע ביותר של גבישים נוזליים הוא שימושם כמרכיב מרכזי [[צג|במסכי]] [[LCD]]. כל [[פיקסל]] במסך LCD מורכב משני [[מקטב|מקטבים]] מאונכים זה לזה, כך שאור שעובר דרך המקטב הראשון נבלע לגמרי על ידי השני. בין המקטבים נמצא גביש נוזלי אשר מסובב את קיטוב האור העובר דרכו ובכך מאפשר לחלק מהאור לעבור דרך שני המקטבים. כאשר מופעל שדה חשמלי על הגביש הנוזלי הוא מסתדר מחדש ומשתנה מידת הסיבוב של האור העובר דרכו. כתוצאה מכך ניתן למעשה לשלוט על עוצמת האור העובר דרך הפיקסל באמצעות הפעלת מתח על הגביש הנוזלי{{הערה|1=[http://www.annualreviews.org/doi/pdf/10.1146/annurev.matsci.27.1.305%E2%80%8E Liquid Crystal Materials And Liquid Crystal Displays ] Martin Schadt }}.

גבישים נוזליים מסוימים משנים את צבעם באופן דרסטי כתוצאה משינוי קל בטמפרטורות. בזכות תכונה זו לגבישים נוזליים שימושים רבים, כגון מדידת חום או איתור נקודות חמות במעגלים חשמליים.

תכונותיהם הרבות והייחודיות של הגבישים הנוזליים מובילות לשימושים נוספים רבים בתחומים כגון פרמקולוגיה{{הערה|1=[http://www.ijpras.com/pdfs/april/Liquid_Crystals_Pharmaceutical_Application_A_Review.pdf Liquid Crystals Pharmaceutical Application: A Review ] Imran Tadwee, Dr.Sadhana Shahi, Vivek Ramteke, Iftequar Syed }}, רפואה{{הערה|1=[http://pubs.acs.org/doi/abs/10.1021/ac402916v Liquid Crystal-Based Proton Sensitive Glucose Biosensor ] Mashooq Khan and Soo-Young Oark}} ועוד.

טכנולוגיית ה[[זכוכית חכמה|זכוכית החכמה]] משלבת בתוכה בין השאר טכנולוגיות מתחומי הגבישים הנוזליים.

==ראו גם==
* [[הפאזה הכחולה]]

==קישורים חיצוניים==
{{מיזמים|ויקימילון=גביש נוזלי}}
* {{בריטניקה}}
* {{דף שער בספרייה הלאומית|987007531570605171|גבישים נוזליים}}

==הערות שוליים==
{{הערות שוליים}}

{{בקרת זהויות}}

[[קטגוריה:מצבי צבירה]]
[[קטגוריה:הנדסת חומרים]]
[[קטגוריה:פיזיקה של חומר מעובה]]
[[קטגוריה:קריסטלוגרפיה]]
[[קטגוריה:חומר רך]]